| вательно, меньше длительность Р. и.
[2145-23.jpg]
Лит.: Вуд Р. В., Физическая оптика, пер. с англ., М.- Л., 1936; Гайтлер В., Квантовая теория излучения, [пер. с англ.], М., 1956; Ахиезер А. И., Берестецкий В. Б., Квантовая электродинамика, 3 изд., М., 1969. В. З. Кресин.
РЕЗОНАНСНЫЕ ПИЛОМАТЕРИАЛЫ, вырабатываются из лиственных и хвойных древесных пород, древесина к-рых обладает способностью усиливать звук музыкальный, не искажая его тон. Способность к резонансу Р. п. характеризуется акустической константой С =корень квадратный из Е/р3, где Е - модуль упругости, а р - плотность материала. Лучшими резонансными свойствами обладают ель и кавказская пихта, несколько уступают им кедровая сосна, явор, граб. Р. п. идут гл. обр. на изготовление дек клавишных, щипковых и смычковых муз. инструментов.
РЕЗОНАНСЫ, резонансные частицы, короткоживущие возбуждённые состояния сильно взаимодействующих элементарных частиц (адронов). В отличие от др. нестабильных частиц, Р. распадаются в основном за счёт сильных взаимодействий. Поэтому их времена жизни лежат в интервале 10-22 - 10-24 сек, что по порядку величины совпадает с характерным ядерным временем tяд = = Rяд/с ~ 10-23 сек, где с - скорость света в вакууме, Rяд - характерный радиус сильных (ядерных) взаимодействий, примерно равный комптоновской длине волны я-мезона, Rяд ~ ЛПи = h/mПис ~ 1,4-10-13см (h - постоянная Планка, mПи - масса Пи-мезона).
В зависимости полных эффективных поперечных сечений рассеяния а от энергии Е Р. часто проявляются в виде колоколообразного (т. н. брейт-вигнеровского) максимума:
[2145-24.jpg]
(форма к-рого совпадает, напр., с зависимостью квадрата амплитуды колебаний от частоты со в механич. системе при изменении (О в окрестности резонансной частоты). Энергия Ео, соответствующая максимуму сечения о = оо, сопоставляется с массой Р. М (по формуле относительности теории М = Ео/с2. В физике элементарных частиц массу принято выражать в энергетич. единицах, т. е. считать с = 1; тогда М = Ео). Величина Г является полной шириной максимума в энергетич. шкале.
Первый Р. был открыт в нач. 50-х гг. Э. Ферми с сотрудниками при изучении процесса взаимодействия Пи+-мезонов с протонами на протонном циклотроне в Чикаго (США). Этот Р. - дельта3,3 в совр. обозначениях (первая цифра индекса у символа Р. означает удвоенный изотопический спин I частицы, вторая - её удвоенный спин J)- можно представлять себе как возбуждённое состояние нуклона (N), в к-рое последний переходит, поглотив Пи-мезон (пион). Собств. масса Р. дельта3,3, равная полной энергии системы N + я в системе центра инерции (с. ц. и.) этих частиц, М = (1233 ± 3) Мэв, а время жизни т = 5,7 .10-24сек. Величина, обратная t, определяет вероятность распада частицы. Вместо времени жизни в физике Р. чаще используют полную энергетич. ширину Г, к-рая связана с t соотношением tГ ~ h (вытекающим из неопределённостей соотношения для энергии и вpемени). Р. Дз.з имеет полную ширину Г = (116 ± 6) Мэв, спин J = 3/2 и изотопич. спин I = 3/2.
В квантовомеханич. амплитуде Т3,3(Е) Пи N-рассеяния в состоянии с I = J = = 3/2 этот Р. проявляется в виде т. н. брейт-вигнеровского вклада
[2145-25.jpg]
квадрат модуля к-poгo пропорционален выражению (1). Здесь Е - полная энергия системы Пи N в с. ц. и. Распадается Дэ,з только на я-мезон и нуклон. Т. о., реакции образования и распада дельта 3,3 взаимно-обратны: Пи + N <_> дельта 3,3. Р., обладающие этим свойством, наз. упругими. Р., к-рые могут распадаться двумя и более способами (каналами), наз. неупругими. Большое количество Р. было открыто в 1-й пол. 60-х гг. в экспериментах, выполненных на протонных ускорителях.
Р. делятся на 2 группы: а) барионные резонансы, обладающие барионным зарядом (В = 1) и распадающиеся на мезоны и один стабильный 6арион; б) мезонные (или бозонные) резонансы, распадающиеся на мезоны (В =0). Р. с ненулевой странностъю наз. странными Р.
Осн. методы обнаружения Р. таковы.
а) Максим ум в полном эффективном сечении рассеяния. В полном эффективном сечении наблюдается колоколообразный максимум о(Е)~|TБВ(Е)|2, положение и полная ширина к-рого в шкале Е равны М и Г соответственно. Этот метод, однако, не позволяет провести полного определения квантовых чисел Р., в частности спина.
б) Фазовый анализ. Здесь исходными измеряемыми величинами являются дифференциальные сечения упругого рассеяния, т. е. сечения, измеряемые как функции угла рассеяния 0 и полной энергии Е. Квантовомеханич. амплитуда рассеяния Т(О, Е) затем разлагается в ряд по сферическим функциям, а в простейшем бесспиновом случае - по полиномам Лежандра Pl(cos O):
[2145-26.jpg]
Коэффициенты Tl(E) этого разложения - парциальные волны рассеяния с орбитальным (угловым) моментом, равным целому положит. числу l- определяются из эксперимент. данных как комплексные функции действительного переменного Е. Р. со спином J=l проявляется в виде брейт-вигнеровского вклада (2) в Tl(E). Этот метод позволяет определять все характеристики Р. (массу, ширину, спин, чётн |
